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O teorema de Kelvin-Stokes clássico diz-nos que:
∫ Σ ∇ × F ⋅ d Σ = ∮ ∂ Σ ⁡ F ⋅ d r ,
que relaciona a integral de superfície do rotacional de um campo vetorial numa superfície Σ no espaço tridimensional euclidiano à integral de linha do campo vetorial sobre sua fronteira, é um caso especial do teorema generalizado de Stokes (com n = 2) uma vez que se identifica um campo vetorial com uma 1-forma usando a métrica do espaço euclidiano. A curva da integral de linha, ∂Σ, deve ter orientação positiva, de modo que dr aponta no sentido anti-horário quando a normal da superfície, dΣ, aponta em direção ao observador, seguindo a regra da mão direita. Uma consequência da fórmula é que as linhas de campo de um campo vetorial com rotacional nulo não podem ter contorno fechado.
A fórmula pode ser escrita como:
∬ Σ { ( ∂ R ∂ y − ∂ Q ∂ z ) d y d z + ( ∂ P ∂ z − ∂ R ∂ x ) d z d x + ( ∂ Q ∂ x − ∂ P ∂ y ) d x d y

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